2.1線圈天線
當RFID的線圈天線進入讀寫器產生的交變磁場中,RFID天線與讀寫器天線之間的相互作用就類似于變壓器,兩者的線圈相當于變壓器的初級線圈和次級線圈.由RFID 的線圈天線形成的諧振回路如圖2所示,它包括RFID 天線的線圈電感L 、寄生電容Cp和并聯電容C2′,其諧振頻率為:
,(式中C為Cp和C2′的并聯等效電容) . RFID 應用系統就是通過這一頻率載波實現雙向數據通訊的。常用的ID1 型非接觸式IC 卡的外觀為一小型的塑料卡(85.72mm ×54.03 mm ×0.76 mm) ,天線線圈諧振工作頻率通常為13.56 MHz. 目前已研發出面積最小為0.4mm ×0.4 mm 線圈天線的短距離RFID 應用系統.
圖2應答器等效電路圖
某些應用要求RFID天線線圈外形很小,且需一定的工作距離,如用于動物識別的RFID.線圈外形即面積小的話,RFID與讀寫器間的天線線圈互感量M就明顯不能滿足實際使用. 通常在RFID 的天線線圈內部插入具有高導磁率μ的鐵氧體材料,以增大互感量,從而補償線圈橫截面減小的問題.
2.2微帶貼片天線
微帶貼片天線是由貼在帶有金屬地板的介質基片上的輻射貼片導體所構成的,如圖3所示.根據天線輻射特性的需要,可以設計貼片導體為各種形狀. 通常貼片天線的輻射導體與金屬地板距離為幾十分之一波長,假設輻射電場沿導體的橫向與縱向兩個方向沒有變化,僅沿約為半波長(λg/ 2) 的導體長度方向變化. 則微帶貼片天線的輻射基本上是由貼片導體開路邊沿的邊緣場引起的,輻射方向基本確定,因此,一般適用于通訊方向變化不大的RFID 應用系統中. 為了提高天線的性能并考慮其通訊方向性問題,人們還提出了各種不同的微帶縫隙天線,如文獻[5,6]設計了一種工作在24 GHz 的單縫隙天線和5.9 GHz 的雙縫隙天線,其輻射波為線極化波;文獻[7,8]開發了一種圓極化縫隙耦合貼片天線,它是可以采用左旋圓極化和右旋圓極化來對二進制數據中的‘1’和‘0’進行編碼.
圖3微帶天線
2.3偶極子天線
在遠距離耦合的RFID應用系統中,最常用的是偶極子天線(又稱對稱振子天線).偶極子天線及其演化形式如圖4 所示,其中偶極子天線由兩段同樣粗細和等長的直導線排成一條直線構成,信號從中間的兩個端點饋入,在偶極子的兩臂上
將產生一定的電流分布,這種電流分布就在天線周圍空間激發起電磁場.利用麥克斯韋方程就可以求出其輻射場方程:
式中Iz為沿振子臂分布的電流,α為相位常數,r是振子中點到觀察點的距離,θ為振子軸到r 的夾角,l 為單個振子臂的長度. 同樣,也可以得到天線的輸入阻抗、輸入回波損耗S11 、阻抗帶寬和天線增益等等特性參數 .
圖4偶極子天線
(a)偶極子天線;(b)折合振子天線;(c) 變形偶極子天線
當單個振子臂的長度l=λ/4時(半波振子) ,輸入阻抗的電抗分量為零,天線輸入阻抗可視為一個純電阻. 在忽略天線粗細的橫向影響下,簡單的偶極子天線設計可以取振子的長度l 為λ/ 4 的整數倍,如工作頻率為2. 45 GHz 的半波偶極子天線,其長度約為6 cm.當要求偶極子天線有較大的輸入阻抗時,可采用圖4b的折合振子.
3RFID射頻天線的設計
從RFID技術原理和RFID天線類型介紹上看,RFID具體應用的關鍵在于RFID 天線的特點和性能.目前線圈型天線的實現技術很成熟,雖然都已廣泛地應用在如身份識別、貨物標簽等RFID 應用系統中,但是對于那些要求頻率高、信息量大、工作距離和方向不確定的RFID 應用場合,采用線圈型天線則難以設計實現相應的性能指標. 同樣,如果采用微帶貼片天線的話,由于實現工藝較復雜,成本較高,一時還無法被低成本的RFID 應用系統所選擇. 偶極子天線具有輻射能力較強、制造簡單和成本低等優點,且可以設計成適用于全方向通訊的RFID 應用系統,因此,下面我們來具體設計一個工作于2. 45 GHz (國際工業醫療研究自由頻段) 的RFID 偶極子天線.
半波偶極子天線模型如圖4a所示.天線采用銅材料(電導率:5.8e7s/ m ,磁導率:1) ,位于充滿空氣的立方體中心. 在立方體外表面設定輻射吸收邊界. 輸入信號由天線中心處饋入,也就是RFID 芯片的所在位置. 對于2. 45 GHz 的工作頻率其半波長度約為61mm ,設偶極子天線臂寬w 為1 mm ,且無限薄,由于天線臂寬的影響,要求實際的半波偶極子天線長度為57mm. 在Ansoft HFSS 工具平臺上, 采用有限元算法對該天線進行仿真,獲得的輸入回波損耗S11 分布圖如圖5a 所示,輻射場E 面(即最大輻射方向和電場矢量所在的平面) 方向圖如圖5b 所示. 天線輸入阻抗約為72 Ω ,電壓駐波比(VSWR) 小于2.0 時的阻抗帶寬為14. 3 % ,天線增益為1.8.
圖5偶極子天線
(a)回波損耗S11;(b) 輻射方向圖
從圖5b可以看到在天線軸方向上,天線幾乎無輻射.如果此時讀寫器處于該方向上,應答器將不會做出任何反應.為了獲得全方位輻射的天線以克服該缺點,可以對天線做適當的變形,如在將偶極子天線臂末端垂直方向上延長λ/ 4 成圖4c 所示. 這樣天線總長度修改為(57. 0 mm + 2 ×28. 5 mm) ,天線臂寬仍然為1 mm. 天線臂延長λ/ 4 后,整個天線諧振于1 個波長,而非原來的半個波長. 這就使得天線的輸入阻抗大大地增加,仿真計算結果約為2 kΩ. 其輸入回波損耗S11如圖6a 所示. 圖6b 為E 面(天線平面) 上的輻射場方向圖,其中實線為仿真結果,黑點為實際樣品測量數據,兩者結果較為吻合說明了該設計是正確的. 從圖6b 可以看到在原來弱輻射的方向上得到了很大的改善,其輻射已經近似為全方向的了. 電壓駐波比( VSWR)小于2. 0 時的阻抗帶寬為12.2 % ,增益為1.4 ,對于大部分RFID 應用系統,該偶極子天線可以滿足要求.
圖6變形偶極子天線
(a)回波損耗S11;(b) 輻射方向圖
4結束語
總之,RFID的實際應用關鍵在于天線設計上,特別是對于具有非常大市場容量的商品標簽來說,要求RFID能夠實現全方向的無線數據通訊,且還要價格低廉、體積小.因此,我們所設計的上述這種全向型偶極子天線的結構簡單、易于批量加工制造,是可以滿足實際需要的. 通過對設計出來實際樣品的進行參數測試,測試結果與我們的設計預期結果是一致.